За седьмую секунду равнноускореного движения модуль вектора скорости увеличелся на 1,4 м/с. на сколько увеличится модуль вектора скорости тела за первые две секунды движения записать дано и что найти решение не надо

Сила, що діє на провідник зі струмом у магнітному полі, називається силою ампера. сила дії однорідного магнітного поля на провідник зі струмом прямо пропорційна силі струму, довжині провідника, модулю вектора індукції магнітного поля, синуса кута між вектором індукції магнітного поля і провідником: f=b. i. ℓ. sin α — закон ампера. закон ампера напрям сили ампера (правило лівої руки) якщо ліву руку розташувати так, щоб перпендикулярна складова вектора в входила в долоню, а чотири витягнуті пальці були направлені за напрямом струму, то відігнутий на 90° великий палець покаже напрям сили, що діє на провідник зі струмом. напрям сили ампера (правило лівої руки) дія магнітного поля на рухомий заряд. сила, що діє на рухому заряджену частинку в магнітному полі, називається силою лоренца: сила, що діє на рухому заряджену частинку в магнітному полі, називається силою лоренца сила, що діє на рухому заряджену частинку в магнітному полі, називається силою лоренца напрям сили лоренца (правило лівої руки) напрямок f визначається за правилом лівої руки: вектор f перпендикулярний до векторів і v.. напрям сили лоренца (правило лівої руки) правило лівої руки сформульовано для позитивної частинки. сила, діюча на негативний заряд буде спрямована в протилежну сторону порівняно сположительным. сила, діюча на негативний заряд буде спрямована в протилежну сторону порівняно сположительным якщо вектор v частинки перпендикулярний вектору, то частка описує траєкторію у вигляді кола:   роль доцентрової сили грає сила лоренца: роль доцентрової сили грає сила лоренца роль доцентрової сили грає сила лоренца при цьому радіус кола: радіус окружності, а період обертання період обігу не залежить від радіусу кола! радіус кола період обертання якщо вектор швидкості частинки не перпендикулярний, то частка описує траєкторію у вигляді гвинтової лінії (спіралі). якщо вектор швидкості частинки не перпендикулярний, то частка описує траєкторію у вигляді гвинтової лінії (спіралі) дія магнітного поля на рамку з струмом на рамку діє пара сил, в результаті чого вона повертається. напрям вектора сили правилом лівої руки.f=bilsinα=mam=fd=bis sinα - обертаючий моментдія магнітного поля на рамку з струмом пристрій електровимірювальних приладів 1.магнітоелектричні система: 1 - рамка з струмом; 2 - постійний магніт; 3 — спіральні пружини; 4 — клеми; 5 — підшипники і вісь; 6 — стрілка; 7 — шкала (рівномірна) принцип дії: взаємодія рамки з струмом і поля магніту. кут повороту рамки і стрілки ~ i.. пристрій електровимірювальних приладів 2. електромагнітна система: 1 - нерухома котушка; 2 - щілина (магнітне поле); 3 - вісь з підшипниками; 4 - серцевина; 5 - стрілка; 6 -шкала; 7 — спіральна пружина принцип дії: взаємодія магнітного поля котушки зі сталевим сердечником, де fмаг ~ i. електромагнітна система використання сили лоренца у циклічних прискорювачах: 1 - вакуумна камера; 2 і 3 – дуанты; 4 - джерело заряджених частинок; 5 - мішень. в циклотроні магнітне поле керує рухом зарядженої частинки. період обертання частинки в циклотроні: . т не залежить від r і υ! електричне поле між дуантами розганяє частинки, а магнітне повертає потік частинок. в момент попадання частинок в прискорюючий проміжок напрям електричного поля змінюється так, щоб воно завжди збільшувало швидкість частинок. використання сили лоренца схема дії мас-спектрографа для виділення частинок з однаковою швидкістю використовують взаємно перпендикулярні магнітні (b1) і електричні (e) поля. тоді для виділення частинок з однаковою швидкістю використовують взаємно перпендикулярні магнітні (b1) і електричні (e) поля. оскільки радіус кола, то питомий заряд питомий заряд, отже  можна визначити питомий заряд частинки, заряд. масу. схема дії мас-спектрографа рух заряджених частинок в магнітному полі землі. поблизу магнітних полюсів землі космічні заряджені частинки рухаються по спіралі (з прискоренням) одне з основних положень теорії максвелла говорить про те, що заряджена частинка, що рухається з прискоренням, є джерелом електромагнітних хвиль - виникає т. н. синхротронне випромінювання. зіткнення заряджених часток з атомами і молекулами з верхніх шарів атмосфери призводить до виникнення полярних сяйв.

Електроємність характеризує здатність провідників або системи з декількох провідників накопичувати електричні заряди, а отже, і електроенергію, яка в подальшому може бути використана, наприклад, при фотозйомці (спалах) і т. д.  розрізняють електроємність відокремленого провідника, системи провідників (зокрема, конденсаторів) .  відокремленим називається провідник, розташований далеко від інших заряджених і незаряджених тел так, що вони не впливають на цей провідник ніякого впливу.  електроємність відокремленого провідника — фізична величина, рівна відношенню електричного заряду відокремленого провідника до його потенціалу: ~c = \frac{q}{\varphi}. в сі одиницею електроємність є фарад (ф) .  1 ф — це електроємність провідника, потенціал якого змінюється на 1 в при повідомленні йому заряду в 1 кл. оскільки 1 ф дуже велика одиниця ємності, застосовують долішні одиниці: 1 пф (пікофарад) = 10-12 ф, 1 нф (нанофарад) = 10-9 ф, 1 мкф (микрофарад) = 10-6 ф і т. д.  електроємність провідника не залежить від роду речовини і заряду, але залежить від його форми і розмірів, а також від наявності поблизу інших провідників або діелектриків. дійсно, наблизимо до зарядженого шару, сполученого з электрометром, незаряженную паличку (рис. 1). він покаже зменшення потенціалу кулі. заряд q кулі не змінився, отже, збільшилася ємність. це пояснюється тим, що всі провідники, розташовані поблизу зарядженого провідника, електризуються через вплив в полі його заряду і більш близькі до нього індуковані заряди протилежного знака послаблюють полі заряду q.  рис. 1  якщо відокремленим провідником є заряджена сфера, потенціал поля на її поверхні ~\varphi = \frac{q}{4 \pi \varepsilon_0 \varepsilon r}, де r — радіус сфери, ε — діелектрична проникність середовища, в якій знаходиться провідник. тоді  ~c = \frac{q}{\varphi} = 4 \pi \varepsilon_0 \varepsilon r -  електроємність відокремленого сферичного провідника.  зазвичай на практиці мають справу з двома провідниками. розглянемо систему з двох різнойменно заряджених провідників з різницею потенціалів φ1 - φ2 між ними. щоб збільшити різницю потенціалів між цими провідниками, необхідно виконати роботу проти сил електростатичного поля і перенести додатковий негативний заряд -q з позитивно зарядженого провідника на негативно заряджений (або заряд +q з негативно зарядженого провідника на позитивно заряджений) . при цьому збільшується абсолютне значення обох зарядів: як позитивного, так і негативного. тому взаємної электроемкостью двох провідників називають фізичну величину, що чисельно дорівнює заряду, який потрібно перенести з одного провідника на інший, для того щоб змінити різниця потенціалів між ними на 1 в:   ~c = \frac{q}{\varphi_1 - \varphi_2}.  взаємна електроємність залежить від форми і розмірів провідників, від їх взаємного розташування і відносної діелектричної проникності середовища, що заповнює простір між ними.